1 00:00:00,000 --> 00:00:06,900 En este tema vamos a ver las propiedades principales que tienen los núcleos de los átomos. 2 00:00:07,860 --> 00:00:22,100 Recordad que el núcleo del átomo fue descubierto por Rutherford allá por el año 1911, 3 00:00:24,059 --> 00:00:29,059 describiendo el átomo con su modelo nuclear, 4 00:00:29,059 --> 00:00:38,439 modelo nuclear, en donde nos decía que el átomo tiene un núcleo, y es así, 5 00:00:39,859 --> 00:00:44,179 y tiene una corteza o capas de electrones. 6 00:00:44,880 --> 00:00:52,280 En el núcleo están los protones y están también los neutrones. 7 00:00:53,340 --> 00:00:56,619 En las capas externas, pues como bien sabéis, están los electrones. 8 00:00:56,619 --> 00:01:01,479 recordemos también que para representar un átomo 9 00:01:01,479 --> 00:01:05,340 o un núcleo, lo podemos hacer con 10 00:01:05,340 --> 00:01:10,040 el número másico que se representa con la letra A 11 00:01:10,040 --> 00:01:13,900 el número de protones con el número atómico 12 00:01:13,900 --> 00:01:16,400 con Z y el número de neutrones N 13 00:01:16,400 --> 00:01:21,620 bueno, pues en principio también podríamos 14 00:01:21,620 --> 00:01:25,099 representar el átomo de esta manera, con el símbolo 15 00:01:25,099 --> 00:01:30,180 y también el núcleo, con Z aquí abajo y con el número másico, 16 00:01:30,299 --> 00:01:32,400 que es la suma de protones y neutrones, aquí arriba. 17 00:01:32,939 --> 00:01:36,819 Esa es la manera de representar un átomo. 18 00:01:37,900 --> 00:01:41,400 Este tema podríamos dividirlo en dos partes. 19 00:01:42,340 --> 00:01:53,280 Una primera parte que estudia las energías involucradas en la formación y ruptura del núcleo. 20 00:01:55,099 --> 00:01:59,540 El término o la propiedad fundamental en este caso sería la energía de enlace. 21 00:02:05,250 --> 00:02:11,990 Y por otro lado vamos a estudiar el fenómeno de la radiactividad, 22 00:02:11,990 --> 00:02:27,240 que consiste en la emisión de energía por parte de los átomos. 23 00:02:29,240 --> 00:02:35,759 Y empecemos entonces con la energía de enlace. 24 00:02:36,719 --> 00:02:50,389 Esta energía es la que tenemos cuando rompemos un átomo o se forma. 25 00:02:51,330 --> 00:03:04,449 Es decir, que esta energía aparece cuando se forma, o hay que considerarla, cuando se forma o se rompe un átomo. 26 00:03:04,449 --> 00:03:17,710 Esta energía, que es básicamente una energía potencial, es la que mantiene unidas a las partículas en el núcleo. 27 00:03:17,710 --> 00:03:36,830 Y como ya sabéis, Einstein nos demostró que la energía y la masa, más el cambio en masa, por ejemplo, se relacionan a través de su famosa ecuación. 28 00:03:38,449 --> 00:03:47,229 Y lo que va a ocurrir es que vamos a poder calcular la energía de enlace a través de la pérdida en la masa. 29 00:03:47,710 --> 00:03:51,849 y la ley o la fórmula de Einstein. 30 00:03:53,210 --> 00:03:57,810 Esta pérdida de masa se puede medir y calcular. 31 00:03:59,110 --> 00:04:04,530 Cuando tenemos el núcleo formado, se puede medir cuál es la masa de ese núcleo formado. 32 00:04:05,229 --> 00:04:08,110 Lo vamos a llamar la masa experimental del núcleo. 33 00:04:08,889 --> 00:04:16,009 Por otro lado, ese núcleo estará formado por una cantidad de protones que es zeta, zeta protones, 34 00:04:16,009 --> 00:04:24,610 y que la masa de cada protón, vamos a indicarla así, pues Z por la masa de protones es la masa debida a los protones. 35 00:04:25,310 --> 00:04:29,689 Vamos a considerar los protones cuando están libres. Esta sería la masa que tienen en total. 36 00:04:30,290 --> 00:04:38,629 Si consideramos también los neutrones, los neutrones serían A menos Z por la masa de los neutrones. 37 00:04:38,629 --> 00:04:46,230 Y esto que acabo de escribir aquí sería la masa de estas partículas cuando están libres. 38 00:04:46,790 --> 00:04:50,930 Pero cuando están en el núcleo, la masa que se mide es esta. 39 00:04:51,670 --> 00:04:55,329 Quiere decir que hay una diferencia, porque no van a ser iguales. 40 00:04:56,069 --> 00:05:05,629 Esta diferencia, haciendo la resta, es lo que va a resultar como la pérdida, 41 00:05:05,629 --> 00:05:13,750 pérdida, la variación en la masa de esta situación, cuando están las partículas libres y cuando están en el núcleo. 42 00:05:14,550 --> 00:05:20,889 De manera que entonces, esa energía de enlace la calculamos, pues como acabo de escribir aquí, 43 00:05:21,149 --> 00:05:28,350 incorporamos esta pérdida de masa, la ponemos aquí, y así calculamos esa energía de enlace, 44 00:05:28,350 --> 00:05:40,629 voy a poner incluso así energía de enlace, energía que se libera cuando se forma el núcleo atómico. 45 00:05:42,389 --> 00:05:58,089 Bien, para estudiar la estabilidad de los átomos resulta que es conveniente definir una magnitud 46 00:05:58,089 --> 00:06:03,110 que es la energía de enlace por nucleón. 47 00:06:04,110 --> 00:06:15,870 La energía de enlace por nucleón, nucleón quiere decir por cada partícula, protón o neutrón. 48 00:06:17,009 --> 00:06:25,050 Y sería igual a la energía de enlace que hemos hallado antes, dividido el número de partículas. 49 00:06:25,050 --> 00:06:27,449 Y el número de partículas es A. 50 00:06:28,089 --> 00:06:41,689 Esta magnitud nos proporciona un dato muy importante sobre la estabilidad del núcleo. 51 00:06:42,089 --> 00:06:47,310 A mayor energía por nucleón quiere decir que el átomo es más estable. 52 00:06:47,310 --> 00:06:53,449 Bueno, si tenemos varios átomos y nos preguntan cuál es el más estable 53 00:06:53,449 --> 00:06:57,629 tendríamos que calcular la energía de enlace o energía de ligadura 54 00:06:57,629 --> 00:07:01,509 o energía por nucleón, energía de enlace por nucleón 55 00:07:01,509 --> 00:07:08,060 Bien, y en lo que se refiere a este apartado 56 00:07:08,060 --> 00:07:14,000 esto sería prácticamente todo lo que deberíamos de saber calcular 57 00:07:14,000 --> 00:07:17,279 la pérdida en masa cuando se forma 58 00:07:17,279 --> 00:07:22,079 el núcleo, calcular entonces 59 00:07:22,079 --> 00:07:25,339 con la fórmula de Einstein la energía de enlace 60 00:07:25,339 --> 00:07:28,959 y nos pueden preguntar también sobre la estabilidad calculando la energía 61 00:07:28,959 --> 00:07:35,589 por nucleón. Bien, pues 62 00:07:35,589 --> 00:07:39,430 pasemos entonces al apartado siguiente que es la 63 00:07:39,430 --> 00:07:44,069 radiactividad. En el caso del apartado B, la radiactividad 64 00:07:44,069 --> 00:08:01,879 La radiactividad fue descubierta por un científico francés llamado Becquerel allá por el año 1896. 65 00:08:01,879 --> 00:08:12,220 Más tarde fue estudiada y experimentando con ella, Rutherford, el científico que hemos nombrado antes, 66 00:08:12,220 --> 00:08:26,800 encontró que estos rayos, esta radiactividad, esta energía radiante que había encontrado Becquerel, 67 00:08:26,800 --> 00:08:33,179 estaba formada por tres clases de partículas. 68 00:08:33,820 --> 00:08:37,679 Estaba formada por unas clases de partículas que eran las partículas alfa, 69 00:08:38,480 --> 00:08:40,200 y entonces se le llamaba la radiación alfa, 70 00:08:41,379 --> 00:08:46,179 o por otras partículas que eran distintas, y era la radiación beta, 71 00:08:46,179 --> 00:08:49,120 o también la radiación gamma. 72 00:08:49,440 --> 00:08:52,879 Tres tipos de radiaciones que, haciendo experimentos, 73 00:08:52,940 --> 00:08:55,639 se veía que tenían propiedades distintas. 74 00:08:55,639 --> 00:09:01,139 En el libro tenéis cómo se puede separar esos tres tipos de rayos. 75 00:09:02,039 --> 00:09:07,820 Las partículas, la radiación alfa está formada por núcleos de helio. 76 00:09:08,080 --> 00:09:17,200 El núcleo de helio tiene dos protones y como tiene dos protones y otros dos neutrones, sería 2,4, 4,2. 77 00:09:18,860 --> 00:09:23,539 En el caso de la radiación beta está formada por electrones muy energéticos. 78 00:09:23,539 --> 00:09:28,019 los electrones que salen de las capas internas del átomo. 79 00:09:29,720 --> 00:09:38,980 Y bueno, pues como podéis observar, en este caso de las partículas alfa que llevan una carga positiva, 80 00:09:38,980 --> 00:09:42,480 serían rayos positivos y aquí serían rayos negativos. 81 00:09:43,080 --> 00:09:51,080 En el caso de la radiación gamma, lo que salen de los núcleos, porque bueno, no lo he dicho bien, 82 00:09:51,080 --> 00:10:11,039 Pero estas radiaciones proceden de los núcleos atómicos. Por eso lo estamos estudiando aquí, claro. Bueno, pues son fotones. Son fotones que se producen en el núcleo. Y son fotones de muy alta energía. Son las radiaciones de los fotones que mayor energía tienen. 83 00:10:11,039 --> 00:10:25,080 Y esto es así porque en el núcleo también hay estados energéticos y hay un estado fundamental y hay otros estados que no son fundamentales y que se llaman estados excitados. 84 00:10:25,659 --> 00:10:31,179 La energía es superior a la fundamental, entonces cuando vuelven al estado fundamental pues emiten fotones. 85 00:10:31,179 --> 00:10:48,340 Bien, atendiendo a qué va a ocurrir en una desintegración radiactiva, una desintegración es cuando el núcleo emite alguna de estas partículas. 86 00:10:48,340 --> 00:11:11,840 Pues, ¿qué va a ocurrir? Pues lo que ocurre se conocen como las leyes de desplazamiento, las leyes de Soddy y Fahans, que las tenéis también en el libro puestas, leyes de desplazamiento o de Soddy, porque son los científicos que las dieron, Soddy y Fahans. 87 00:11:12,279 --> 00:11:26,419 Bueno, pues dicen algo tan sencillo como que, ¿qué le ocurre a un átomo, a un núcleo, que tiene una Z y una A, cuando emite una partícula alfa? 88 00:11:26,940 --> 00:11:39,159 Pues cuando emite una partícula alfa lo que le va a ocurrir es que se va a transformar en otro núcleo, en donde tendrá una Z-2 y tendrá una A-4, claro, 89 00:11:39,159 --> 00:11:46,399 porque ha emitido una partícula alfa y ya sabemos lo que es la partícula alfa, es el núcleo de helio. 90 00:11:49,049 --> 00:11:54,429 Esta sería la primera ley de desplazamiento de Sody-Fahans. 91 00:11:55,070 --> 00:12:01,110 ¿Qué le ocurre a un átomo cuando emite una radiación beta? 92 00:12:01,110 --> 00:12:18,330 Pues en ese caso se va a transformar en otro núcleo, otro átomo, en donde Z ya valdrá no Z menos 1 sino Z más 1 porque lo que se desprende es un electrón. 93 00:12:18,850 --> 00:12:26,529 Quiere decir que si se desprende un electrón habrá una carga positiva de más en el núcleo y por eso he escrito Z más 1. 94 00:12:27,350 --> 00:12:38,269 ¿Qué le ocurrirá a la A? Pues a la A no le ocurre nada, claro, porque se va un electrón, pero los protones y los neutrones, que son los que dan, quedan como tal. 95 00:12:38,970 --> 00:12:47,269 Este proceso se produce cuando un neutrón se desintegra en un protón y este electrón energético que acabo de decir. 96 00:12:47,929 --> 00:12:53,230 Y la tercera ley hace referencia a qué le ocurre al átomo cuando emite un fotón. 97 00:12:53,230 --> 00:13:07,090 En este caso, el núcleo del átomo tiene que estar en un estado superior al fundamental, el estado excitado, y entonces vuelve al estado con la misma Z y la misma A, solo que emite un fotón, fotón gamma. 98 00:13:09,049 --> 00:13:16,309 Y estas son las leyes de desintegración, las leyes de la radiactividad de Sodio y Fajans. 99 00:13:16,309 --> 00:13:30,769 Y ahora vamos con la ley principal de desintegración, la ley de desintegración radiactiva, que de todo lo que vamos a ver quizá es la más importante y es la que tenéis que estudiar muy bien. 100 00:13:30,769 --> 00:14:02,679 La ley de desintegración radiactiva. Bien, esta ley lo que nos dice es la cantidad de núcleos, de átomos, que se desintegran y cómo se relacionan con el tiempo que pasa y con el número de átomos que inicialmente tenemos. 101 00:14:02,679 --> 00:14:25,340 Pues la ley dice lo siguiente, que los núcleos que se desintegran, vamos a llamar la variación de n del número de núcleos, pues va a ser proporcional al número de núcleos que tenemos, va a ser proporcional al tiempo que transcurre, claro, a mayor tiempo pues se desintegrarán más, 102 00:14:25,340 --> 00:14:43,580 y a una constante de proporcionalidad que vamos a llamar lambda, y que tiene un nombre propio, lambda es la llamada constante de desintegración radiactiva. 103 00:14:51,279 --> 00:15:00,879 Y para que esta ecuación sea correcta, fijaos que el número de núcleos al final es más pequeño que el inicial, esta sería una cantidad negativa, 104 00:15:00,879 --> 00:15:06,879 Para que sea también negativo esto, pues ponemos aquí un signo menos y así nos queda perfecto. 105 00:15:08,120 --> 00:15:15,240 Bien, para hacer cálculos lo mejor es pasar al cálculo diferencial que ya habéis utilizado en matemáticas. 106 00:15:16,019 --> 00:15:23,820 Es decir, voy a escribir en términos diferenciales, para hacer los cálculos, la ecuación de arriba nos quedaría de esta manera. 107 00:15:23,820 --> 00:15:31,120 y bien, pues vamos a operar con ella. 108 00:15:31,399 --> 00:15:35,659 Vamos a pasar esta, la N la pasamos al primer miembro, quedaría de esta forma. 109 00:15:36,440 --> 00:15:40,659 Lo que estoy haciendo ahora es para llegar a la ley de la desintegración radiactiva 110 00:15:40,659 --> 00:15:44,860 que es la que tenéis que manejar, recordar, utilizar, etcétera, etcétera. 111 00:15:44,860 --> 00:15:49,820 Pero bueno, la demostración sería así, no es difícil. 112 00:15:50,899 --> 00:15:54,879 Esto nos queda menos el lambda por diferencial de T. 113 00:15:55,200 --> 00:16:06,440 Y si queremos obtener los valores entre un valor inicial, n sub 0, y otro final, y aquí lo mismo, pero con el tiempo, 114 00:16:06,440 --> 00:16:14,440 desde 0, vamos a poner 0, hasta un tiempo t, pues lo que debemos es sumar, sumar o integrar, que ya sabéis que la integración es la suma. 115 00:16:14,440 --> 00:16:38,440 Y a la hora de hacer la integral, ¿qué obtenemos? La primera sería el logaritmo neperiano, una primitiva, evaluado en n sub 0 y n igual, y aquí nos quedaría menos lambda t evaluado entre 0 y t. 116 00:16:39,100 --> 00:16:49,200 Dicho de otra manera, poniendo lo que es, sería logaritmo neperiano de n menos logaritmo neperiano de n sub cero. 117 00:16:49,580 --> 00:16:55,279 Bueno, logaritmo neperiano yo lo simbolizo así, en el libro tenéis una L mayúscula, en matemáticas no sé cómo lo veréis. 118 00:16:56,320 --> 00:17:01,840 Y esto entonces es igual a lambda t y el cero ya pues no lo pongo. Esto quedaría así. 119 00:17:01,840 --> 00:17:29,359 Esta parte de aquí la puedo escribir como logaritmo neperiano de n partido n sub cero, igual a menos lambda t, y quitando los logaritmos, tomando antilogaritmos, pues esta expresión al final nos lleva a la ecuación, a la ley de la desintegración radiactiva, 120 00:17:29,359 --> 00:17:36,680 que sería, bueno, primero voy a escribirlo así para que veáis, entonces sería tomando antilogarismos, esto quedaría de esta manera, 121 00:17:37,900 --> 00:17:46,980 y pasando n sub 0 a la derecha nos quedaría finalmente la ley de la desintegración radiactiva, que es esto que estoy escribiendo aquí, 122 00:17:48,319 --> 00:17:57,059 y la subrayo porque esta es la ecuación que debéis de manejar y de la que debéis de partir para resolver los ejercicios directamente, 123 00:17:57,059 --> 00:18:06,720 No hace falta hacer los cálculos que yo acabo de hacer. Esta es la ecuación de partida. Hacemos esto. 124 00:18:08,559 --> 00:18:21,599 Bueno, también se puede expresar de más maneras. Fijaos que, por ejemplo, tenemos estas relaciones entre el número de partículas y el número de moles, 125 00:18:21,599 --> 00:18:24,759 que recordad que son las siguientes. 126 00:18:24,759 --> 00:18:30,359 El número de moles lo podemos calcular como el número de partículas dividido por el número de abogadro 127 00:18:30,359 --> 00:18:37,200 o también el número de moles química, la masa dividido por la masa molar. 128 00:18:38,279 --> 00:18:44,420 Si estas expresiones las utilizamos en la ley de desintegración, 129 00:18:44,420 --> 00:19:15,490 Pues pondríamos por ejemplo que n es el número de moles por el número de abogadro y hago lo mismo con n sub cero que será n por n sub cero por el número de abogadro y por e elevado a menos lambda t. 130 00:19:15,490 --> 00:19:27,130 Si aquí suprimimos el número de abogadro, pues resulta que también podemos escribir esta ley como que el número de moles es el número de moles inicial e a la menos lambda t. 131 00:19:28,410 --> 00:19:40,349 Pero además, como el número de moles lo podemos escribir como la masa partido, la masa molar, pues el caso inicial lo escribo también así. 132 00:19:40,349 --> 00:19:54,329 Y simplificando la masa molar y la masa molar, pues nos queda otra manera de calcular o de expresar la ley de desintegración reactiva, 133 00:19:54,470 --> 00:20:00,230 que es la masa final es igual a la masa inicial por e a la menos lambda t. 134 00:20:02,390 --> 00:20:04,309 Quiero resaltar lo siguiente. 135 00:20:04,309 --> 00:20:28,150 Si vais a utilizar en un ejercicio esta expresión, lo indicáis, es decir, la partida es esta, que es la principal, y entonces me indicáis, teniendo en cuenta estas relaciones, obtenemos esta, y ya la utilizáis para hacer los cálculos que necesitéis, o esta, y hacéis los cálculos que necesitéis con esa. 136 00:20:28,150 --> 00:20:42,640 Bien, seguimos entonces. Hay más propiedades que tenéis que saber. Una de ellas es la actividad o velocidad de desintegración. 137 00:20:43,559 --> 00:21:08,349 La actividad o velocidad de desintegración. Pues se define de la siguiente manera. Se representa con la letra A, no confundir con el número másico, es distinto, 138 00:21:08,349 --> 00:21:21,269 y se define como la velocidad de desintegración, es decir, diferencial de n partido diferencial de t 139 00:21:21,269 --> 00:21:25,369 o la derivada de n, pero el módulo. 140 00:21:26,910 --> 00:21:32,970 Y esto es igual, si vamos hacia atrás, bueno, aquí lo tenemos, vamos a ver dónde lo tenemos. 141 00:21:32,970 --> 00:21:49,990 bueno, fijaos aquí, que si esta n la paso para acá, mejor dicho, diferencial de n la paso para acá, obtengo el diferencial de n 142 00:21:49,990 --> 00:21:59,970 dividido diferencial de t, y esto es igual a menos lambda n. Así que esto de aquí es, como es, pues bueno, en principio escribía 143 00:21:59,970 --> 00:22:15,970 menos lambda n, pero como es el módulo, pues es en positivo, y sería entonces, esta sería otra importante relación, propiedad de la desintegración, 144 00:22:16,690 --> 00:22:26,549 que es la actividad o velocidad de desintegración, a tener en cuenta. Entonces, pues en un ejercicio la escribís esto que acabo de hacer, y ya está. 145 00:22:26,549 --> 00:22:35,890 Bueno, la unidad de medida de esta velocidad es el becquerel 146 00:22:35,890 --> 00:22:43,329 El becquerel que se le presenta con bq en honor de becquerel, claro, lógicamente 147 00:22:43,329 --> 00:22:45,750 Bien, ¿qué más cosas? 148 00:22:47,009 --> 00:22:52,069 La actividad la podemos calcular, mejor dicho 149 00:22:52,069 --> 00:23:02,589 Fijaos que la ley de desintegración radiactiva la podemos calcular también a través de la actividad. 150 00:23:04,470 --> 00:23:15,490 Porque si aquí yo multiplico por lambda y aquí multiplico por lambda, esto que tenemos aquí sería entonces la actividad final y esto que tenemos aquí sería la actividad inicial. 151 00:23:15,490 --> 00:23:29,730 Y por lo tanto, deducimos que existe una relación entre la actividad final y la actividad inicial que la encontramos a través de la ley de la desintegración radiactiva. 152 00:23:30,569 --> 00:23:37,289 De manera que esta expresión también nos puede ser útil y la remarco. 153 00:23:37,289 --> 00:23:49,309 A través de calcular las actividades finales e iniciales, pues de esta manera, haciendo uso de la ley de desintegración radiactiva. 154 00:23:49,769 --> 00:24:01,569 Esta es importante. Vale. ¿Qué más? Pues vamos a ver otras magnitudes importantes en la desintegración radiactiva y son las siguientes dos. 155 00:24:01,569 --> 00:24:21,859 Vamos a ver las dos últimas. Una es el periodo de desintegración, el periodo de desintegración, bueno, de semidesintegración, mejor dicho, de semidesintegración. 156 00:24:21,859 --> 00:24:43,400 O también se le llama semivida. Es un tiempo. Bueno, pues el tiempo que debe de transcurrir para que la cantidad de partículas se reduzca a la mitad. 157 00:24:45,000 --> 00:24:56,460 Y esto, pues es, lógicamente, la ley nos dice que sería así, menos lambda, y ese tiempo vamos a llamarlo tiempo de semidesintegración, que lo ponemos así. 158 00:24:56,460 --> 00:25:09,420 De esta relación que he escrito obtenemos que un medio es igual a e menos lambda por este periodo de desintegración que es el que queríamos calcular. 159 00:25:09,420 --> 00:25:27,420 Aquí tomando logaritmos, pues nos quedaría que, bueno, como el 2 está en el denominador, pondría menos logaritmo neperiano de 2, sería igual el logaritmo del número e, pues quedaría menos lambda y el tiempo de semidesintegración. 160 00:25:27,420 --> 00:25:31,940 quito el signo menos, quito el signo menos 161 00:25:31,940 --> 00:25:35,539 y de aquí ya podemos despejar el tiempo de semidesintegración 162 00:25:35,539 --> 00:25:40,579 o semivida, que es igual al logaritmo neperiano de 2 163 00:25:40,579 --> 00:25:44,200 partido la constante de semidesintegración 164 00:25:44,200 --> 00:25:47,009 bien 165 00:25:47,009 --> 00:25:55,150 y por último, la propiedad final que os voy a indicar 166 00:25:55,150 --> 00:25:57,369 es la semivida 167 00:25:57,369 --> 00:26:00,730 perdón, la semivida, la vida media 168 00:26:00,730 --> 00:26:03,230 la vida media 169 00:26:03,230 --> 00:26:07,630 la vida media tenéis que tener en cuenta 170 00:26:07,630 --> 00:26:11,609 que no es lo mismo que la semivida 171 00:26:11,609 --> 00:26:13,170 son dos cosas distintas 172 00:26:13,170 --> 00:26:15,170 y a veces uno se equivoca en los ejercicios 173 00:26:15,170 --> 00:26:17,349 empieza a calcular la semivida 174 00:26:17,349 --> 00:26:19,430 cuando a uno le preguntan por la vida media 175 00:26:19,430 --> 00:26:23,630 la vida media es el tiempo medio que tarda un átomo 176 00:26:23,630 --> 00:26:26,829 en general en desintegrarse 177 00:26:26,829 --> 00:26:46,690 Y bueno, no lo voy a demostrar, no voy a razonarlo porque igual no tiene tampoco mucho interés, pero esa vida media se representa con la letra tau y se relaciona con la constante de desintegración así. 178 00:26:46,690 --> 00:27:11,230 Una es la recíproca de la otra. O si queréis poner lambda como la hemos calculado o la podemos calcular aquí, pues vemos esta otra relación diciendo que tau puede ser también igual a el periodo de semidesintegración dividido el logaritmo neperiano de 2. 179 00:27:11,230 --> 00:27:21,529 Esto lo he sacado sustituyendo lambda, aquí, por logaritmo neperiano de 2, dividido el tiempo de semidesintegración. 180 00:27:22,569 --> 00:27:28,970 Y básicamente estas son las expresiones que debéis de recordar. 181 00:27:29,849 --> 00:27:31,730 Esta otra también la voy a marcar. 182 00:27:32,390 --> 00:27:34,609 Esta, bueno, esta de aquí. 183 00:27:34,609 --> 00:27:40,750 Y el periodo de semidesintegración, que es esta. 184 00:27:40,750 --> 00:27:52,890 De aquí. Y eso son las principales expresiones para que manejéis en los cálculos de los ejercicios de este tema. Y nada más.